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簡(jiǎn)要描述：Semrock BrightLine單波段帶通濾光片-1我們擁有一系列高性能，高可靠性的單個(gè)熒光帶通濾光片，這些濾光片已針對各種熒光儀器進(jìn)行了優(yōu)化。這些濾光片只利用我們的單基層結構，以達到最高的性能和可靠度。
產(chǎn)品品牌：其他品牌廠(chǎng)商性質(zhì)：代理商更新時(shí)間：2021-04-26訪(fǎng) 問(wèn) 量：643相關(guān)文章
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| 品牌 | 其他品牌 | 價(jià)格區間 | 面議 |
|---|---|---|---|
| 組件類(lèi)別 | 光學(xué)元件 | 應用領(lǐng)域 | 醫療衛生,環(huán)保,化工,電子,綜合 |
Semrock BrightLine單波段帶通濾光片-1
我們擁有一系列高性能，高可靠性的單個(gè)熒光帶通濾光片，這些濾光片已針對各種熒光儀器進(jìn)行了優(yōu)化。這些濾光片只利用我們的單基層結構，以達到最高的性能和可靠度。
除非另有說(shuō)明，否則所有過(guò)濾器均采用標準25 mm圓形黑色陽(yáng)極氧化鋁環(huán)封裝，其厚度如圖所示，透明孔徑至少為21 mm。用“- d”表示的部件將被卸載。
Semrock BrightLine單波段帶通濾光片-1
中心波長(cháng) | 平均透射率以及帶寬 | 安裝尺寸（直徑x厚度） | 玻璃厚度 | 型號 |
403 nm | See VersaChrome EdgeTM filters, page 78 | FF01-403/95-25 | ||
405 nm | See Laser Diode Clean-Up filters, page 94 | LD01-405/10-25 | ||
405 nm | > 87% over 10 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.5 mm | FF01-405/10-25 |
405 nm | > 90% over 150 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-405/150-25 |
406 nm | > 85% over 15 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-406/15-25 |
414 nm | > 90% over 46 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-414/46-25 |
415 nm | > 90% over 10 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-415/10-25 |
417 nm | > 90% over 60 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-417/60-25 |
420 nm | > 90% over 5 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.5 mm | FF01-420/5-25 |
420 nm | > 90% over 10 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-420/10-25 |
425 nm | > 90% over 26 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.5 mm | FF01-425/26-25 |
427 nm | > 93% over 10 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-427/10-25 |
433 nm | > 93% over 24 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-433/24-25 |
434 nm | > 90% over 17 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-434/17-25 |
435 nm | > 90% over 40 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF02-435/40-25 |
438 nm | > 93% over 24 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF02-438/24-25 |
439 nm | > 93% over 154 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-439/154-25 |
440 nm | > 93% over 40 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-440/40-25 |
442 nm | > 90% over 46 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-442/46-25 |
445 nm | > 93% over 20 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-445/20-25 |
445 nm | > 90% over 40 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-445/40-25 |
445 nm | > 90% over 45 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-445/45-25 |
447 nm | > 93% over 60 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF02-447/60-25 |
448 nm | > 93% over 20 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-448/20-25 |
450 nm | > 90% over 70 mm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-450/70-25 |
452 nm | > 93% over 45 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-452/45-25 |
457 nm | > 90% over 50 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.5 mm | FF01-457/50-25 |
458 nm | > 90% over 64 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-458/64-25 |
460 nm | > 90% over 14 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.0 mm | FF01-460/14-25 |
460 nm | > 90% over 60 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-460/60-25 |
460 nm | > 90% over 80 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF02-460/80-25 |
461 nm | > 90% over 5 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-461/5-25 |
465 nm | > 90% over 30 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.5 mm | FF01-465/30-25 |
466 nm | > 90% over 5 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.5 mm | FF01-466/5-25 |
466 nm | > 93% over 40 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-466/40-25 |
469 nm | > 90% over 35 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-469/35-25 |
470 nm | > 93% over 22 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-470/22-25 |
470 nm | > 90% over 28 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.5 mm | FF01-470/28-25 |
470 nm | > 93% over 100 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF02-470/100-25 |
472 nm | > 93% over 30 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF02-472/30-25 |
473 nm | > 90% over 10 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-473/10-25 |
474 nm | > 93% over 23 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-474/23-25 |
474 nm | > 93% over 27 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-474/27-25 |
475 nm | > 90% over 20 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF02-475/20-25 |
475 nm | > 92% over 23 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-475/23-25 |
475 nm | > 90% over 28 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-475/28-25 |
475 nm | > 90% over 35 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-475/35-25 |
475 nm | > 90% over 42 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.5 mm | FF01-475/42-25 |
475 nm | > 93% over 50 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF02-475/50-25 |
479 nm | > 90% over 40 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-479/40-25 |
480 nm | > 92% over 17 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-480/17-25 |
480 nm | > 90% over 40 nm | 25 mm x 3.5 mm | 1.05 mm | FF01-480/40-25 |
482 nm | > 93% over 18 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF02-482/18-25 |
482 nm | > 93% over 25 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-482/25-25 |
482 nm | > 93% over 35 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-482/35-25 |
483 nm | > 93% over 32 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-483/32-25 |
485 nm | > 93% over 20 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF02-485/20-25 |
488 nm | > 90% over 6 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-488/6-25 |
488 nm | > 93% over 10 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-488/10-25 |
488 nm | > 93% over 50 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-488/50-25 |
490 nm | > 93% over 60 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-490/60-25 |
494 nm | > 93% over 20 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-494/20-25 |
494 nm | > 90% over 41 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.5 mm | FF01-494/41-25 |
496 nm | > 90% over 20 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.0 mm | FF01-496/20-25 |
497 nm | > 90% over 16 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-497/16-25 |
500 nm | > 90% over 10 nm | 25 mm x 3.5 mm | 1.05 mm | FF01-500/10-25 |
500 nm | > 93% over 15 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-500/15-25 |
500 nm | > 93% over 24 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.5 mm | FF01-500/24-25 |
503 nm | > 93% over 40 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-503/40-25 |
504 nm | > 93% over 12 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-504/12-25 |
509 nm | > 93% over 22 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-509/22-25 |
510 nm | > 93% over 10 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF02-510/10-25 |
510 nm | > 93% over 20 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF03-510/20-25 |
510 nm | > 90% over 42 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-510/42-25 |
510 nm | > 93% over 84 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-510/84-25 |
511 nm | > 90% over 20 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-511/20-25 |
512 nm | > 92% over 25 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-512/25-25 |
513 nm | > 90% over 17 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-513/17-25 |
514 nm | > 93% over 3 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-514/3 -25 |
514 nm | > 93% over 30 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-514/30-25 |
514 nm | > 93% over 44 nm | 25 mm x 3.5 mm | 1.05 mm | FF01-514/44-25 |
517 nm | > 90% over 20 nm | 25 mm x 5.0 mm | 3.5 mm | FF01-517/20-25 |
520 nm | > 93% over 5 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-520/5-25 |
520 nm | > 93% over 15 nm | 25 mm x 5.0 mm | 2.0 mm | FF01-520/15-25 |
520 nm | > 93% over 28 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF02-520/28-25 |
520 nm | > 93% over 35 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-520/35-25 |
520 nm | > 90% over 44 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-520/44-25 |
520 nm | > 90% over 60 nm | 25 mm x 3.5 mm | 2.0 mm | FF01-520/60-25 |
光學(xué)濾光片簡(jiǎn)介
濾光片選擇性地透射光譜的一部分，同時(shí)拒絕透射其余部分。愛(ài)特蒙特光學(xué)的光學(xué)濾光片常用于顯微鏡、光譜學(xué)、化學(xué)分析和機器視覺(jué)，可提供各種過(guò)濾類(lèi)型和精度等級。本應用筆記介紹了用于制造愛(ài)特蒙特光學(xué)濾光片的不同技術(shù)、一些關(guān)鍵規范的定義以及愛(ài)特蒙特光學(xué)提供的各種濾光片的描述。
光學(xué)濾光片關(guān)鍵術(shù)語(yǔ)
雖然濾光片與其他光學(xué)組件有許多相同的規范，但是為了有效地了解并確定哪種濾光片適合您的應用，應該了解濾光片中的許多特定規范。
中心波長(cháng) (CWL)
用于定義帶通濾光片的中心波長(cháng)描述頻譜帶寬的中點(diǎn)，濾光片在此之上傳輸。傳統的鍍膜光學(xué)濾光片傾向于在中心波長(cháng)附近達到大的透射率，而鍍加硬膜的光學(xué)濾光片往往在光譜帶寬上有相當平坦的傳輸輪廓。
帶寬
帶寬是一個(gè)波長(cháng)范圍，用于表示頻譜通過(guò)入射能量穿過(guò)濾光片的特定部分。帶寬又稱(chēng)為FWHM（圖1）。
圖 1: 中心波長(cháng)和半峰全寬說(shuō)明
半峰全寬 (FWHM)
FWHM
描述帶通濾光片將傳輸的頻譜帶寬。該帶寬的上限和下限是在濾光片達到大透射率的 50% 時(shí)的波長(cháng)下定義的。例如，如果濾光片的大透射率是 90%，那么濾光片達到透射率之 45% 時(shí)的波長(cháng)將定義 FWHM 的上限和下限。10 納米或更低的 FWHM 被認為是窄帶，通常用于激光凈化和化學(xué)檢測。25-50 納米的 FWHM 經(jīng)常用于機器視覺(jué)應用；超過(guò) 50 納米的 FHWM 被認為是寬帶，通常用于熒光顯微鏡應用。
截止范圍
阻斷范圍是用于表示通過(guò)濾光片衰減的能量光譜區域的波長(cháng)間隔（圖2）。阻斷程度通常會(huì )在光密度中定。
圖 2: 截止范圍說(shuō)明
斜率
斜率是通常在邊緣濾光片上定義的規范，如短波通或長(cháng)波通濾光片，用來(lái)描述濾光片從高截止轉換為高透射率的帶寬?？梢詮母鞣N起點(diǎn)和終點(diǎn)定斜率，作為截止波長(cháng)的百分比。愛(ài)特蒙特光學(xué)有限公司通常將斜率定義為從 10% 傳輸點(diǎn)到 80% 傳輸點(diǎn)的距離。例如，將期望具有 1% 斜率的 500 納米長(cháng)波通濾光片在 5 納米（500 納米的 1%）帶寬上從 10% 的透射率轉換為 80% 的透射率。
光密度(OD)
光密度描述被濾光片阻斷或拒絕的能量量。高光密度值表示低透射率，低光密度則表示高透射率。6.0或更大的光密度用于兩端的阻斷需求，如拉曼光譜或熒光顯微鏡。3.0-4.0的光密度是激光分離和凈化、機器視覺(jué)和化學(xué)檢測的理想選擇，而 2.0 或更少的光密度是顏色排序和分離光譜順序的理想選擇。
圖3:光密度說(shuō)明
二向色性濾光片
二向色性濾光片是用于取決于波長(cháng)透射率或反射光的濾光片類(lèi)型；特定波長(cháng)范圍透射的光則鑒于不同范圍的光線(xiàn)反射或吸收（圖4）。二向色性濾光片常用于長(cháng)波通和短波通應用。
圖4:二向色性濾光片鍍膜說(shuō)明
起始波長(cháng)
起始波長(cháng)是用于表示在長(cháng)波通濾光片中透射率增加至50%波長(cháng)的術(shù)語(yǔ)。起始波長(cháng)由圖5中的λcut-on起始表示。
圖 5:起始波長(cháng)說(shuō)明
截止波長(cháng)
截止波長(cháng)是用于表示在短波通濾光片中透射率降低至50%波長(cháng)的術(shù)語(yǔ)。截止波長(cháng)由圖6中的λcut-off截止表示。
圖6:截止波長(cháng)說(shuō)明
Semrock成功地將穩定*的濺射沉積系統與沉積控制技術(shù)，不同的預測算法，工藝改進(jìn)和批量生產(chǎn)能力相結合。Semrock性能優(yōu)良的光學(xué)濾光片為生物技術(shù)和分析儀器行業(yè)樹(shù)立了標準。
Semrock濾光片全部由離子束濺射和專(zhuān)有的單基片結構制成，可實(shí)現較高的透射率。更加陡峭的邊緣，準確的波長(cháng)精度和精心優(yōu)化的遮擋意味著(zhù)更好的對比度和更快的測量-即使在紫外線(xiàn)波長(cháng)下也是如此。
Semrock濾光片具有很長(cháng)的使用壽命和優(yōu)良的性能，可確保獲得優(yōu)良的圖像。與升級相機和物鏡的成本相比，它們可能是提高顯微鏡性能的簡(jiǎn)單經(jīng)濟的方法。
經(jīng)驗證的可靠性
所有Semrock濾光片均具有出色的可靠性。簡(jiǎn)單的全玻璃結構加上離子束濺射硬玻璃涂層（與涂層玻璃一樣堅硬）意味著(zhù)它們幾乎不受濕度和溫度引起的降解的影響，并且易于清潔和處理。
我們充滿(mǎn)信心地為濾光片提供全面保修，讓您放心。我們的濾光片經(jīng)過(guò)精心設計，可以在逐年測試中保持其高水平的性能，并通過(guò)消除費用和更換成本的不確定性來(lái)降低您的擁有成本。
下圖顯示了隨著(zhù)時(shí)間的推移，氙弧燈的暴露如何影響每個(gè)濾光片的光譜特性。一天之后，傳統的軟涂層DAPI濾光片的透射率下降了42％。我們對其他常見(jiàn)的勵磁濾光片進(jìn)行了類(lèi)似的測試，發(fā)現每個(gè)軟涂層濾光片都會(huì )損失傳輸和通帶，而硬涂層Semrock濾光片則不會(huì )受到影響。
Semrock濾光片已經(jīng)過(guò)測試，可以滿(mǎn)足或超過(guò)在苛刻的軍事規格MIL-STD-810F，MIL-C-48497A，MIL-C-675C和國際標準ISO 9022-中規定的環(huán)境和物理耐久性要求。
可重復的結果
無(wú)論您是從一次運行還是從最后一次運行使用濾光片，結果都將始終相同。 我們高度自動(dòng)化的批量生產(chǎn)系統會(huì )密切監控流程的每個(gè)步驟，以確保每個(gè)濾光片的質(zhì)量和性能。 最終用戶(hù)受益于濾光片之間可變性的降低，OEM制造商可以依靠安全可靠的供應線(xiàn)。
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Kola Deep™光譜測量系統：測量更深的阻擋
圖1：即使在紫外線(xiàn)遠處，Kola Deep系統也能準確測量狹窄的LaserLine濾光片（Semrock LL01-248），其陡峭的邊緣從高透射率到超過(guò)OD7。藍色顯示的Kola Deep測量值可以準確地跟蹤綠色的理論曲線(xiàn)。 為了進(jìn)行比較，標準光譜儀（Perkin Elmer Lambda 950）的測量結果以紅色顯示，并在OD 3處停止跟蹤邊緣。
可樂(lè )深光譜測量系統將光密度（OD）理論帶入了測量現實(shí)。 我們的工程師開(kāi)發(fā)了一套專(zhuān)有的新系統，可以對Semrock品牌光學(xué)濾波器的陡和深光譜特征進(jìn)行可靠的測量，從而確保您的儀器將提供優(yōu)良的靈敏度。
ØKola Deep可以評估在紫外，可見(jiàn)和近紅外光譜中對OD 9+的阻擋
ØKola Deep解決了相對于邊緣波長(cháng)大于0.2％的邊緣，從90％透射到OD 7以上的問(wèn)題
濾光片的測量
由于標準計量技術(shù)的局限性，經(jīng)常無(wú)法準確地確定薄膜干涉濾光片的測量光譜特性，尤其是在邊緣較陡而較深的情況下。 光學(xué)濾波器提供的實(shí)際阻塞不僅取決于其設計頻譜，還取決于濾波器的物理缺陷，例如在薄膜涂層過(guò)程中產(chǎn)生的針孔以及諸如灰塵或灰塵之類(lèi)的表面缺陷。 使用市場(chǎng)上可買(mǎi)到的分光光度計來(lái)測量光學(xué)濾光片的光譜性能，但是當光學(xué)濾光片具有較高的邊緣陡度和/或非常深的阻塞時(shí)，這些儀器可能會(huì )受到重大限制。
由于這些限制，實(shí)際濾波器頻譜與其測得的表示之間存在三個(gè)主要差異（見(jiàn)圖2）。 一個(gè)差異是尖銳的光譜特征的“四舍五入”。 這是由于分光光度計探頭光束的帶寬不為零所致。 第二個(gè)測量差異是有限的OD測量范圍，這是分光光度計靈敏度有限的結果。 第三差異是從高阻塞到高傳輸的非常陡峭過(guò)渡的測量所不同的，被稱(chēng)為“邊帶測量偽像”。 該偽像是由非單色探測光束引起的，該探測光束在其帶寬之外的波長(cháng)處也具有較弱的邊帶。
圖2：使用商用分光光度計觀(guān)察到的測量偽影
Semrock利用替代方法來(lái)評估濾光片光譜。圖3顯示了“ E級”RazorEdge®濾光片的陡峭邊緣的五個(gè)測量光譜，該光譜可確保在OD> 6的情況下阻擋532 nm的激光線(xiàn)，并在激光波長(cháng)的0.5％之內過(guò)渡到高透射率（534.7倍）納米）。測得的光譜覆蓋在濾波器的設計光譜上（藍線(xiàn)）。如圖所示，測量?jì)x器和技術(shù)極大地影響了濾波器的測量光譜。該圖中的測量方法A來(lái)自定制的分光光度計。此測量使用儀器設置，例如較短的檢測器積分時(shí)間和低分辨率，因為這些設置經(jīng)過(guò)優(yōu)化，可在薄膜濾光片制造過(guò)程中從大量樣品濾光片非?？焖俚厥占瘮祿?。但是，這種方法的靈敏度和分辨率很差。測量方法B使用標準的商業(yè)分光光度計（Perkin Elmer Lambda 900系列）。如上所述，實(shí)際濾波器光譜與測量光譜之間的所有差異在此測量中都是顯而易見(jiàn)的。測量方法C和D使用與方法A相同的定制分光光度計。該分光光度計的基本工作原理如圖4所示。該儀器使用低噪聲CMOS攝像頭（即檢測器陣列），能夠測量同時(shí)具有很寬的波長(cháng)范圍。測量方法C使用的儀器設置（主要是積分時(shí)間和分辨率）設計用于增強對陡峭邊緣和深邊緣的測量，但是“邊帶測量偽影”仍然很明顯。測量方法D是對方法C的修改，該方法應用了其他過(guò)濾以消除此偽像。方法E顯示了使用經(jīng)過(guò)仔細過(guò)濾的532 nm激光進(jìn)行的非常準確的測量結果，以及濾光器本身的角度調整。使用理論模型，將實(shí)驗獲得的透射率與角度的數據轉換為透射率與波長(cháng)的結果。此測量方法接近實(shí)際設計曲線(xiàn)，但是不適用于大量過(guò)濾器的質(zhì)量保證。
圖3：使用文中所述的不同測量方法，同一濾波器（圖1）的設計和測量光譜
圖4：定制的分光光度計，可實(shí)現更快，更準確的測量
總之，重要的是要了解用于生成光學(xué)濾光片光譜的測量技術(shù)，因為這些技術(shù)并不很優(yōu)良。 對給定的過(guò)濾器或應用程序使用適當的測量方法可以減少錯誤，并減少使用過(guò)濾器的實(shí)驗和系統的過(guò)度設計，從而優(yōu)化性能，結果，甚至過(guò)濾器成本。
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